Fig.1参照
物質は点ではなく、長さ（空間）を持つ。
密度は均一ではなく、質点（重心）は物質内を移動する。
力fは質点に作用する＝ニュートンの運動の法則
復元力fiは相対速度vrによって生じる＝フックの変形の法則
物質は変形＝伸縮しながら運動する。
柔らかさ＝柔性とは剛性の逆数であり、相対的なものである。
物質の質量に対して相対的な柔らかさという意味である。
こうした見方をする時、物質は粒子と波動の性質を併せ持つ。

Fig.1

●エネルギ印加の事例

わかり易い事例をFig.2に示す。 水ヨーヨーはゴムひもの端を持って上下に振るが、振り方によって大きく振らす事が出来る。 水ヨーヨーの隣のバネは、同様に縁日で良く見かける玩具を示している。 このバネの元祖はSLINKYと呼ばれ、米国で1945年に玩具として登場し、その亜流が世界中に流布している。 SLINKYの遊び方は様々だが、水ヨーヨーと同じような遊び方が本報の例である。 遊びの中で無意識のうちに振るタイミングや周期を合わせている訳である。 逆にタイミングと周期を故意に合わせなければ、手を振ってもヨーヨーやバネを殆ど振らさない事も出来る。 エネルギの印加とは水ヨーヨーやバネ自身が蓄えているエネルギに対して外部から加えたり、逆に吸収する事であり、物質が励起される、去勢されると言う表現も出来る。 物質に蓄えられるエネルギEは以下のように定義される。 ・Ev = 1/2 m・v2　　Ev：速度（運動）エネルギ、m：質量、v：バネ端部速度　　　　　　　　　　　　　　 （1.3） ・Ef = 1/2 H・f2　　Ef：力（変形）エネルギ、H：柔性、f：バネ復元力　　　　　　　　　　　　　　　　 （1.4） ・E = Ev + Ef = const. （1.5） 上式は力学の双対性を現し、式（1.5）は対になったエネルギの和は常に一定となる事からエネルギ保存則と呼べる。 　補足資料1参照

●熱エネルギの印加

物質に蓄えられる熱エネルギEtは以下のように定義され、温度T（k)に依存する。 ・Et = m・Cp・T　　Et：熱エネルギ、m：質量、Cp：比熱、T：温度　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 （1.6） これは物質を振動させる為のエネルギ源という見方である。 熱エネルギEtは同じ内包量＊1である力エネルギEfに変換出来るので、Et = Ef = 1/2 H・f2 の関係から力fが求められる。 これは、熱エネルギと力エネルギが等価な物理量である事を意味している。 　補足資料2参照 この力fを最初にバネに印加しておくことで、物質が熱エネルギを蓄えて振動している事を表現出来る。 なお、熱エネルギを印加すれば無重力下でも振動が起こる。 一方、重力下では熱エネルギEtを印加しなくとも重力が力fの代わりに振動のエネルギ源となる。 勿論、重力下で熱エネルギを印加しても良い。 　＊1：内包量については補足資料3参照

●振るタイミング

振るタイミングが振動している際の伸び側か、縮み側かで振れ方が異なり、波形は複雑である。 これは非線形力学系に見られる現象で、どのように振れるか=未だ観測していない未来の予測は困難だが、一度観測された結果は再現性が有り、決してランダムではないと言う性質を持っている。 例として、二重振り子のオモリが描くカオス軌道と呼ばれる複雑な軌跡が知られている。 カオス軌道は数学的にフラクタルの性質と同じであり[2]、一度現れた軌跡は二度と重なる事が無い。　補足資料5参照 逆に正弦波だけで表現出来る線形力学系であれば規則性があるので、未だ観測していない未来の予測は可能 である。 線形力学系は現実界には存在しないが、工学の分野では課題に応じて実用上問題なければ線形系と見なして扱う事が慣例となっている。

Fig.2

●実験用モデル

Fig.3_1に示すように、地球上でバネの一端を固定=垂直に吊るせば重力によって伸びる。 固定を解放すればバネは伸縮しながら落下する。　これが粒子と波動の性質を併せ持つと言う事である。[1] Fig.3_1 　Fig.3_2は物理機能モデルのモデル図である。 質量m、柔性Hを持つバネを2連にしたもので、物質の最小単位と言える。 2連である理由は、物質には長さがあり、左右に対の端部はお互いに独立した変位量を持つという事である。 1個のバネで表現出来る変位量とは、どちらか一端の速度を0＝固定とした場合に限られる。 両端が解放されている場合、2連以上のバネでないと左右で独立した変位量が求められないからである。 バネ1個なら力学的に線形系だが、2連以上のバネは非線形系となる。 オモリが1個の振り子と2個の二重振り子も同じである。 課題に応じて3連、4連～n連でも良く、ひとつの物質をn要素に分割するという意味合いになる。 式（1.5）に示されるエネルギはn数に応じて整数比の値を取る。 これは1900年にプランクが示した黒体輻射の公式に含まれる性質と符合する。[3]　[4]

Fig.3_2

●パラメータ・試験条件

●パラメータ： ・質量m：0.05(kg)×2 ・柔性H：1.0e-5 (mN−1) ×2　(剛性kの逆数) ・粘性抵抗係数Cm：0(Nsm−1) ・塑性抵抗係数DH：0(ms−1 N−1) ・初期温度：5(k)=-ｰ268.15(℃) ・環境温度：5(k)=-ｰ268.15(℃) ・重力：0 無重力下とする ●試験条件： ・サンプリング時間：1.0e−5(s) ・物質に熱エネルギを印加して振動させた後、既定の時刻に速度変動を印加する。 ・速度変動周波数：100(s−1) ・速度変動振幅：10(ms−1) ・印加周期：半周期 ・なお、物質は熱伝達の無い断熱条件下とする。

●線形系の振動波形

Fig.4に事例を示す。 線形系は正弦波であり、規則性がある事を可視化した図である。 使用しているモデルは物理機能モデルの基本モデルで、一次元方向に伸縮する1個のバネと考えて差し支えない。 左上図は横軸：時間、縦軸：バネの全長を89個のデータで示した1周期分の正弦波である。 左下図は現れる全長の値をソートしたものである。 右上図は横軸：全長に取り、バーコード様（白プロット）に表したものである。 バーコードの間隔は規則的で左右対称である。 水色プロットは全長の最大～最小をデータ数で分割して配置したもので、等間隔スケールである。 右下図は各全長データについて等間隔スケールに対するオフセット量を縦軸に取ったもので、点対称である。 　Fig.5にバネが蓄えているエネルギを示す。 左上図は横軸：時間、縦軸：エネルギであり、他はFig.4と同じ様式である。 全長は変化するが、エネルギは式（1.3）～（1.5）に示されるように常に一定に保たれる。 　Fig.6の左図はバネが蓄えているエネルギを速度エネルギと力エネルギに分離してXY座標上にプロットしたものである。 時間の経過と共にプロットのXY座標の位置が変化する。 すなわち、速度エネルギが増えれば同じ分だけ力エネルギが減る事を示している。 言い方を変えると、こちらを立てればあちらが立たない＝堂々巡り、モグラ叩きと言える。 右図はそれを示す為にZ軸を時間軸とした3D表示である。 ここでも速度エネルギと力エネルギの配分が正弦波様に変化している事が判る。

Fig.4

Fig.5

Fig.6

●非線形系の振動波形

Fig.7はFig.4と同じ様式である。 線形系である1個のバネを2連にすると非線形系となり、全長は正弦波では無い事が判る。 左上図はバネの全長を761個のデータで示した1周期分の波形である。 左下図でFig.4と異なるのは700個目付近で段差が見られる。 右上図のバーコードの間隔は不規則かつ左右対称でない。 右下図にも段差が現れている。 　Fig.8はFig.6と同じ様式である。 2連、非線形系になってもエネルギは式（1.3）～（1.5）に示されるように常に一定に保たれる。 　Fig.9はFig.6と同じ様式である。 右図で線形系のFig.6と異なるのは正弦波様ではなく、周期毎に速度エネルギと力エネルギの配分が異なっている。

Fig.7

Fig.8

Fig.9

●エネルギを印加した場合の様相

Fig.10はFig.4、7と同じ様式で水ヨーヨーを振るように物質=バネの一端に速度を印加した後のエネルギの値を示す。 左上図は印加タイミングをサンプリング時間毎にずらして200回繰り返した時のエネルギの値を試験順に並べたものである。時系列波形ではない事に注意。 一見、規則性がある様に見えるが、そうではない事を可視化したものである。 左下図はそのうちの1周期分に相当する145個のエネルギ値をソートしたものである。 右上図のバーコードの間隔は不規則である。 右下図にはズレが見られるので規則性が無い事が判る。 物質に速度を印加する場合、そのタイミングによって蓄えるエネルギは定まらない事を示している。

Fig.10

●ド・ブロイの物質波は正弦波では無い

机上実験結果のFig.7で示したように、物質の全長は規則的な正弦波では無い。 正弦波にならない性質は非線形系の振動に現れるものである。 物理的な振動は数学の三角関数＝正弦波を用いて記述出来る事から、様々な分野で物質を線形系として扱う事がある。 但し、物質を1個のバネでモデル化した場合にのみ線形系となり、2連以上では非線形系となる。 これは先述のように物質には長さがあり、左右に対の端部はお互いに独立した変位量を持つという事である。 1個のバネで表現出来る変位量とは、どちらか一端の速度を0＝固定とした場合に限られる。 バネの一端が固定とは工学の分野ではバネの変位量を求める際に、便宜的にそれを固定している相手の物質を完全剛体と見なす事に相当する。 両端に速度を持つ=解放されている場合、2連以上のバネでないと左右に対となった各々の変位量が求められない。 机上実験に於いて一端に速度を印加している状況がこれに相当する。 また、物理学や工学上のいわゆるバネ・マス系とは、柔性はバネ、質量はマスに切り分けていると言える。 これは便宜上、伸縮はバネに任せ、マスは変形しない＝完全剛体と見なすという事に他ならない。 一方、現実には完全剛体は存在せずバネにも質量があるゆえ、本来はバネとマスは切り分ける事が出来ない筈である。 従って、現実界に存在する物質は原子、電子と言った量子の段階から2連以上のバネであり、非線形系と言える。 よって、物質波は正弦波では無いと言える。

●素粒子の質量に巾がある理由

机上実験では物質に蓄えられるエネルギは温度に依存し、線形、非線形に関わらず常に一定に保たれる事を示した。 次に、物質＝バネの一端に速度を印加する際、そのタイミングによって蓄えられるエネルギが異なる事を示した。 現実の電子自身の伸び～縮みは不確定性原理に阻まれて観測不可能ゆえ、速度を印加するタイミングは管理出来ずランダムとなる。 衝突させる対象物質の伸び～縮みも同様ゆえ、衝突に際して観測されたエネルギは定まらないと言える。 素粒子の質量は観測されるエネルギの値から式（1.2）によって逆算されるゆえに定まらない。

●ランダムと非ランダム、確率論と非確率論

電子の加速～衝突実験はランダム実験とならざるを得ないが、机上実験ではサンプリング時間毎に速度印加のタイミングをずらしているので非ランダム実験と言える。 ここで、ランダム実験と非ランダム実験を比較すると、 　・ランダム実験：定まらないエネルギ値の中からある値に絞り込むには、確率の概念を導入して統計分析が必要。 　・非ランダム実験：結果は再現性があるので確率の概念は不要であり、絞り込む必要が無い。 Fig.7、10の左下図に示した観測値のソートは初歩的な統計処理だが、これだけでも段差やズレが現れる。 これが何かの兆候を示す訳ではないが、少なくとも物事が非線形系である事を示している。 　量子力学では素粒子の波動を考える場合、確率波という概念を導入している。 先に非線形系に現れる性質としてフラクタルを挙げたが、重ならない、同じ値が出現しない、という特質がある。 これらは毛細血管や植物の枝分かれ、雪の結晶、リアス式海岸など、あらゆるところに現れる。　補足資料5参照 ランダムの中から重なる、同じ値が出現する確率を考えようとすると、フラクタルとは噛み合わない。 一方フラクタルは数学上の性質であり、現実界では同じ値が出現する確率はゼロとは言い切れないと言う見方も出来る。＊2 ここで2個の原子同士、又は2個の電子同士、あるいは1個の陽子と1個の電子を考える。 次にお互いが接近しうる限界距離を考えて見る。 人間同士がこれ以上詰められない距離＝ソーシャルディスタンス＝縄張りのようなものである。 例えば毛細血管の末端同士がその縄張りを侵略しないように自律的に細胞増殖を停止する仕組みがある筈である。 もし、それが停止できなければ末端同氏は干渉し、その部分は腫瘍のように盛り上がってしまう。 この限界距離は最小分解能と言え、それ以下は同じ値と見なされると言う見方である。 言い方を変えると、現実界ではフラクタルの性質には打ち止めがあると言える。 ＊2：量子力学に於けるベルの不等式の破れに関係すると思われる。

●柔性と力エネルギ

物理機能モデルでは物質を完全剛体とは見なさず、質量と柔性を持つ事を前提としている。 一方、量子力学では素粒子の質量は想定しているが、柔性を想定していない。 これは式（1.3）速度（運動）エネルギは想定しているが、式（1.4）力（変形）エネルギを想定していない事になる。 従って、式（1.5）で示したエネルギ保存則＝力学の双対性が満たされていないと言える。 ただ、柔性を求めるには物質の長さと復元力を測らねばならず、不確定性原理に阻まれて求める事が出来ない。 そもそも伸縮しながら運動している物質の位置と長さは一意に定まらない。 物質の位置を左端とするのか右端とするのか、中心とするのか定まらないという事である。 数学的に物質の中心は左右の端の1/2と定義するも、現実には物質を構成する原子の個数が奇数なら割り切れない。 こうした事情から、現実的には確率の概念、統計分析は不可避と言える。 　アインシュタインは “神はサイコロを振らない” と言って、量子力学が確率の概念を導入する事に終生反対した。 一般相対性理論では、“質量が存在すれば空間が歪む" と表現しているが、完全剛体とは見なしていない。 “空間が歪む" とは前述の机上実験のFig.3_1で示した、重力によってバネが伸びた状態である。 このように考えると、量子力学に柔性、力エネルギの概念を導入する事が次のステップへ進むキーと考えられる。

・	物理機能モデル手法を用いて物質をモデル化する事により以下の知見が得られた。
・	物質は質量と柔性を持ったバネと見なす事が出来る。
・	バネ単体は線形系であり、振幅の波形は正弦波である。
・	バネ単体で振幅を観測できるのは一端が固定の場合のみである。
・	一端固定とはバネの相手を完全剛体と見なす事に他ならない。
・	現実界に完全剛体は存在せず、物質は2連以上のバネと見なさなければならない。
・	2連以上のバネは非線形系となり、正弦波では無くなる。
・	以上からド・ブロイの物質波は正弦波では無い。
・	電子の加速、衝突実験で発現する素粒子の質量に巾がある理由は以下である。
・	物質は伸縮しており、速度印加のタイミングによって物質が蓄えるエネルギは異なる。
・	電子の伸縮は観測不可能ゆえ、速度印加のタイミングはランダムとなる。
・	電子が蓄えるエネルギ、及び衝突時のエネルギは定まらない。