物質の端部に速度を与える例として、相撲で相手を突き押すという所作を考える。
物質が蓄えているエネルギを物事の勢いに喩えれば、加勢したり、削いでしまう例が見られる。
相撲の取り組みでは両力士は何回かの仕切りを行った末に立ち合いとなるが、そのタイミングを計っているように見える。
最初はお互いに仕切り線まで近寄って行くが、その時観察出来るのは相手の呼吸のタイミングと思われる。
小さな浅い呼吸でも体は僅かに伸縮するからその挙動を捉える事が出来る。
綺麗な立ち合いとは、お互いの呼吸による伸縮のタイミングがピッタリ合った状態と言えるかもしれない。
こうした同期作業を経て攻防が始まるが、本試験のように最初の一撃で勢いが加勢されるか、削がれてしまうかで勝敗が左右されるように見える。
最初の一撃によって勢いが加勢されれば相手は腰が崩れるかもしれない。
逆に自分の勢いが削がれてしまえば自分がバランスを崩して土俵に手を付いてしまうかもしれない。

　もう一例として、野球でバッターがボールを打つ例を考える。
ボールは投手の手から離れた瞬間から速度を持って空中を飛翔するが、同時に僅かながら伸縮を伴っていると考えられる。
バッターは向かってくるボールの伸縮が見えれば、縮もうとするタイミングより伸びようとするタイミングでバットに当てれば勢いは加勢され、打球はより大きなエネルギを蓄えて打ち返される事になる。
これはカウンター・パンチの原理と言えるであろう。
このような事が可能な選手が居るとすれば、神業と呼べるかもしれない。

　昨今の野球試合では投手や打者の飛球の速度が計測されるが、これはボール外の座標から見た移動速度である。
この移動速度は投手や打者の能力の高さを示すには充分かもしれない。
この移動速度とボールの質量に因って決まるのは式（1.1）に示される速度（運動）エネルギEvである。
ここで移動速度はボール上の座標から見た伸縮に因る両端部の速度差＝相対速度より遥かに大きい。
復元力は相対速度に因って生じるので式（1.2）に因って決まる力（変形）エネルギEfは相対的に小さくなる。
両エネルギの総和＝式（1.3）は殆ど速度（運動）エネルギで占められる事になる。
一方、ボール上の座標から見た伸縮に因る相対速度、及びボール内部に生じる復元力は観測する術が無い。

　機械工学の分野ではフックの法則に倣って表面の歪＝変位量から復元力を換算する方法がある。
変位量とは相対速度の時間積分量であるから、相対速度を測っている事にもなる。
物質表面の変位量を非接触で測る設備は存在するが、対象物は固定されて静止している事が条件である。
運動する物質の移動速度は観測出来るが、相対速度の動体計測は今のところニーズが無いと言える。
これは、物質外の宇宙空間座標から見たエネルギE_SUM_INTは観測出来ても、物質上の座標から見た相対エネルギE_SUMrは観測する術が無いと言える。
つまり、相対エネルギE_SUMrは本報の物理機能モデル手法を用いたシミュレーションで観測するしか無いと言う事である。

　打球の場合、復元力は作用、反作用の原理でバットを介して打者の腕にも生じる。
従って、目を見張る打撃を繰り返せばいずれ打者の筋肉と骨は確実に疲労が蓄積し、いずれ破壊に至る可能性がある。
このようにエネルギという量は物事の本質を表すと言える。
こうした見方をするならば、打者の立場で観測したいのはボール外の宇宙空間座標から見たエネルギE_SUM_INTよりもボール上の座標から見た相対エネルギE_SUMrではないだろうか？
つまり、偉大な記録のみならず選手の寿命まで評価するには、両エネルギの観測が望まれるのである。
なお、物質の疲労破壊の仕組みについては既研究ノート物質破壊（崩壊）のモデル化を参照されたい。

力学エネルギ = 外延量 + 内包量 = const.	（1.6）
熱エネルギ = 内包量	（1.7）

　前述のように、物質が熱エネルギを蓄えている事を力学的にバネの伸縮に置き換えて表現した。
これは上記の式（1.7）を（1.6）に置き換えたと言える。
力学エネルギは振動エネルギと言えるから万物が持っているド・ブロイ波のエネルギとも言える。

　では、式（1.6）と（1.7）の両者は如何なる関係なのだろうか？
熱力学第二法則は、物質の温度変化はオーブンの中の食品のように外部から熱エネルギを供給して起こる事を示している。
ここでジュールが行った実験を振り返えると、

・断熱されている羽根車の入った水槽を用意する。
・羽根車にオモリのぶら下がった滑車を繋ぎ、オモリを所定の高さから落下させると羽根車が水を撹拌する。
・水槽の水温の変化を観測する。

　ここでは水槽に外部からエネルギを供給している事になるが、これは力学的にオモリが蓄えている位置エネルギである。
オモリの落下と供に位置エネルギは逐次速度（運動）エネルギに変換されるが、オモリが最初の位置から最後の位置まで移動する区間では両エネルギの和は常に一定である。
これはエネルギ保存則と呼ばれ、式（1.6）が示している事と同じである。
ジュールは、"オモリが蓄えていた位置エネルギは水槽の水の温度を上昇させるのに必要なエネルギに等しい" なる仮説を立て、その正しさを自覚したと思われる。
この時、彼はこのエネルギを力学エネルギと区別して熱エネルギと呼んだのだろうか？

　温度が変化したという現象から熱という文言が連想されるのは自然であり、我々は熱エネルギという概念を持ってはいるが、熱エネルギとは何か？を説明出来るだろうか？
熱力学なる学問が確立されているのでそれを紐解けば、さまざまな現象を説明し、課題を解決出来る。
熱力学は熱に関する理論だが、本来は必ずしも熱に関わるとは限らない式（1.3）に示されるエネルギ保存則から派生したという見方も出来る。

・熱力学第一法則はエネルギ保存則とも呼ばれるが、熱に限らずエネルギ全般に渡って成立している。
・熱力学第二法則は電気エネルギや化学エネルギについても成立している。

　しかしながら、法則に熱を冠することで却って本質を見え難くしていないだろうか？
この熱なる概念は、温度という計測可能な物理量があった事で生まれたように思われる。
温度を変化させる原因としてそこにエネルギの出入りがある事は様々な実験から示されるが、ジュールが行った実験は、決して熱エネルギなる別の種類のエネルギの存在を示したものでは無い。
式（1.4）が示されたのも、実験を通して温度Tと質量mと比熱Cpに比例するという事実を示しているだけで、エネルギがそこに生じるメカニズムは不問としている。
そのような見方をすると、先述のようにエネルギとは本来、表1に示す、外延量 + 内包量の形であり、内包量単独の熱エネルギとは、課題解決の為の便宜的、あるいは実用的な見方と言える。
そして、力学エネルギを扱うには質量m、柔性Hなる対になった特性値が必要であり、これが力学の双対性と呼ばれる。

外延量：速度（運動）エネルギEv = 1/2 m・v2　質量mに蓄積される	（1.1）
内包量：位置エネルギ＝力エネルギEf = 1/2 H・f2　柔性Hに蓄積される	（1.2）

　ここから、換算温度とは、物質が蓄えている力学エネルギ（J）から求める温度（k）と言える。
これを計算するには、時間に対する温度変化＝温度勾配（ks^-1）は、同じく時間に対するエネルギ変化＝パワ（Js^-1）に比例する事から求められる。　但し、以下に示す注意が必要である。
ケース1を例に、区間を以下の3つに分けて考える。

・1.物質を解放してから速度変動を印加するまでの区間は式（1.3）に従ってエネルギE_SUMrは一定値を示す。
・2.次に速度変動を印加している区間では値がドリフトしている。
・3.印加終了後は再び一定値を示す。

　このように捉えると、区間1、3に付いては外部からエネルギの供給が無いが、区間2は速度変動印加によるエネルギが供給されている事で区別される。
従って物質は速度変動印加によるエネルギの供給が行われている区間に限ってエネルギ（J）から温度（k）を求める事に意味がある。
これは一般的に熱力学第二法則と呼んでいるものである。
ここで供給されるエネルギとは、速度変動印加に因って起こる単位時間当たりエネルギ変化量＝パワP_OPE（Js^-1）であり、以下の式で表される。

P_OPE（Js^-1）= 速度V_OPE・復元力F　　Fig.8参照

　ここで留意すべきは、速度V_OPEは外延量、復元力Fは物質（バネ）内部に生ずる内包量である。
繰り返しになるが、

・パワ（Js^-1）は単位時間当たりのエネルギ（J）であり、速度＝外延量と力＝内包量の積である。
・物質に外部から任意に印加出来るのは速度のような外延量に限られる。
・復元力Fのような内包量は人間が関与する事が出来ない。

　従って人間が物質に印加したのは速度V_OPE（外延量）だが、それを受けて物質内部には柔性Hによって復元力F（内包量）が生じる事で初めて物質にパワが印加された事になるのである。
これはパワとは自分、そして相手に質量mと柔性Hが有って初めて印加出来るという意味でもある。
教科書では力について作用～反作用の原理と呼んでいる。
しかし、自分と相手、そして速度（外延量）と力（内包量）が対で揃って初めて作用～反作用の原理が成り立つと言える。

　次に、換算温度は以下の手順で求められる。

・サンプリング時間：Δt（s）、初期温度：T_Ini（k）と置くと、
・ヒートマスHm（Jk^-1） = m・Cp
・温度勾配dT（ks^-1） = P_OPE / Hm
・換算温度T（k） = T_Ini + dT・Δt 　

　また、エネルギ E_SUMrを用いて以下の手順でも求められる。

・パワdE（Js^-1） = (E_SUMr(n) − E_SUMr(n−1)) / Δt 　　nは計算ステップを示す。
・温度勾配dT（ks^-1） = dE / Hm

注：前述のように、有効なのは区間2のみであり、仮に区間1～3まで連続してdEを求めてしまうと、1、 2そして2、3の区間が切り替わる境で巨大な値になってしまい、正しい温度勾配dtが得られない。

　Fig.8に物理機能モデル上のパワと蓄えられるエネルギを示す。
左上に速度V_OPEを印加すると（バネを縮めたり延ばすと）物質の柔性Hが復元力Fを返す。
P_OPE（Js^-1）= 速度V_OPE・復元力F
このパワによって物質に蓄えられるエネルギE_SUMr = 速度エネルギEv ＋ 力エネルギEf ≠ const. となって変化する。

速度（運動）エネルギEv = 1/2 m・v2	（1.1） = 外延量
力エネルギ"力エネルギEf = 1/2 H・f2	（1.2） = 内包量
エネルギE_SUMr = 速度エネルギEv ＋ 力エネルギEf ≠ const.	（1.3） = 外延量+内包量

Fig.8

Q1 / T1 = Q2 / T2

（1.7）

次に、現実界では効率<100%の熱機関しか存在しないから、Q1>Q2、T1>T2ならば、以下の式となる。

Q1 / T1 < Q2 / T2

（1.8）

　これは熱機関とは点では無く長さを持っており、その区間をエネルギが出入りする過程で環境温度の方が低くければそちらへも流れてゆく、すなわち漏れてゆく事を意味している。
外部から機関のQ1側にエネルギを印加し（熱して）、Q1>Q2とした場合、温度T1は上昇するが、式（1.8）は温度T1側からT2側に流れたエネルギは印加したエネルギの全量ではなく目減りすると言う意味である。
効率は決して100%にはならないと判っていても、目標を95%にするか90%にするかは恣意的＝感性の問題である。
工学者＝エンジニアの習性とは同じコストで効率を0.1%でも改善に向けて工夫するところだろうか。
式（1.8）を示して "エントロピは増大するものだ" と口にする人は理知的かもしれなが、そこには感性は働いていない。
これがエントロピを誰でも判るように説明する事が難しい理由ではないだろうか？　
そして、ここでもエネルギが出入りするメカニズムは不問となっている。

　一方、本試験に於いてエネルギE_SUMrがドリフトした原因は外部から熱エネルギを供給したのではなく、前述のように物質に初期熱エネルギと等価な力を印加したり、解放後に速度変動を印加した事にある。
本報では、物質を伸縮するバネとしてモデル化する事でエネルギを蓄える事が出来、速度変動を印加する事でそれを増加させたり減少させる事が出来る事を示した。
先述のように、こうした操作は水ヨーヨーを上手に、すなわち効率よく振る事に喩えられる。
つまり、物質が力学的にエネルギを蓄えるメカニズムとは、質量mと柔性Hを対で備える事で可能となり、温度を伴って伸縮しながら運動する仕組みと言える。
Fig.2に示したモデル図がこれを可能としており、これが表題の "浮遊する柔らかい物質" を扱うと言う事である。
エントロピはその時の物質が蓄えているエネルギ（J）と温度（k）の比率を見ている。　これを次のように書き換えると、

エントロピ = エネルギ / 温度 = (外延量 + 内包量) / 内包量 = (a + b) / b	（1.9）
エネルギ保存則 = a + b = const.

　ここからエントロピはエネルギの出入りが無い場合、すなわち a + b = const.が成り立っている時、エネルギ全体に対する内包量bの寄与率を表していると見る事ができる。
例えば、外部からエネルギの供給をせず、物質が地球の重心に向かって自由落下している状態を考えると、エントロピは内包量b ＝ 位置エネルギの占める割合を示す事になる。
これは、落下中の現在位置を示す量と言える。
エントロピが小さければ式（1.9）の分母の内包量b ＝ 位置の値が大きい＝高い＝落下は始まったばかりであると言える。
エントロピは落下位置が地球に近づくほど値は増大する。
式（1.9）の分子の外延量a ＝ 速度（運動）エネルギは内包量b ＝ 位置エネルギの減少分だけ増大し、速度は大きくなる。
最後に地面に接触した時には外延量a ＝ 速度（運動）エネルギは最大となっている。

　このような見方をすると、落下中の物質のエントロピが逆に減少に転じているならば、それは落下した物質を元の位置に戻そうとするにはエネルギが必要であり、誰かがそれを供給したと見る事は出来よう。
"覆水を盆に返す" にはエネルギが必要と言う事である。
参考として先述の換算温度を用いてエントロピを計算した結果をFig.9_1～9_4に示す。
速度変動を印加する事でバネにエネルギを供給した訳だが、エントロピを観察する事でもそれが有効に作用したのか無駄であったのかが判別できる。

・ケース1：エントロピは解放時より増加しており、エネルギ（勢い）は加勢されたと言える。
・ケース2：エントロピは解放時より減少しており、エネルギ（勢い）は去勢されたと言える。

　相撲の攻防中に勢いを加勢すべきか、去勢すべきかは相手と自分の状況によって様々だが、いずれにしても速度変動を印加する向きとタイミング次第と言える。

Fig.9_1　速度印加事例（ケース1で印加後にエネルギ最大となるタイミング） ・左2段目：時刻0.01670秒で印加したケースである。（白鎖線） ・右1段目：エントロピは解放時より増加している。 ・左4段目：長さの振幅は解放時より大きくなっており、水ヨーヨーは勢い良く振れたと言える。

Fig.9_2　速度印加事例（ケース1で印加後にエネルギ最小となるタイミング） ・左2段目：時刻0.01841秒で印加したケースである。（白鎖線） ・右1段目：エントロピは解放時より減少している。 ・左4段目：長さの振幅は解放時より小さくなっており、水ヨーヨーの勢いを削いでしまったと言える。

Fig.9_3　速度印加事例（ケース2で印加後にエネルギ最大となるタイミング） ・左2段目：時刻0.01690秒で印加したケースである。（白鎖線） ・右1段目：エントロピは解放時より増加している。 ・左4段目：長さの振幅は解放時より大きくなっており、水ヨーヨーは勢い良く振れたと言える。

Fig.9_4　速度印加事例（ケース2で印加後にエネルギ最小となるタイミング） ・左2段目：時刻0.01861秒で印加したケースである。（白鎖線） ・右1段目：エントロピは解放時より減少している。 ・左4段目：長さの振幅は解放時より小さくなっており、水ヨーヨーの勢いを削いでしまったと言える。

　こうした例を見れば、細胞が癌化してから治療を行う以前に、体内で生成される様々なタンパク質を正しく合成して癌化を未然に防止する取り組みも考えられる。
農作物や発酵食品に音楽の暴露、すなわち音波の印加により品質（味）や収穫量を改善する取り組みが行われている。^*2
これは働きを期待したいタンパク質に固有の振動特性を解析し、それに共鳴するような音波を印加する例である。
音波の印加には空気の介在が必要だが、電磁波の場合は真空中でも空間（電界）の伸縮を介して物質に速度変動を印加する事が可能である。
このように、速度変動印加は対象物質の固有振動数を特定することで、様々な応用が考えられよう。
こうした応用の実用性を検証するにはエネルギが加勢されたのか去勢されたのか、すなわちエネルギが期待通りに変換されたか？＝エネルギ変換効率を指標とすれば良い。
そして、それを観測する技術革新が必要である。

^*2 ：収穫量の改善は害虫や環境変化に耐性を持たせる為に遺伝子組み換えを行う例があるが、そのリスクが無い。[3]